乙醚电能积累和转化的方法和装置规格
商务部，美国专利局
致所有将收到这些礼物的人:你们好:
兹证明附件是美国海关和专利上诉法院关于Harry E. Perrigo于1925年12月31日提交的待定申请的真实副本，编号为78,719，申请改进积累和转化醚电能的方法和设备。
为了证明我在此亲手盖上了专利局的公章，在我们主一千九百三十年(1930年)和美利坚合众国独立第一百五十四年三月的第一天，在华盛顿市。
(美国专利局盖章)专利局局长托马斯·e·罗伯逊。作证:d·e·威尔逊，部门主管。
哈利·e·佩里戈的申请。连环No.78,719。1925年12月31日提交。
乙醚电能积累和转化的方法和装置规格
致所有相关人士:
请大家知道，我，Harry E. Perrigo，美国公民，居住在密苏里州杰克逊县的堪萨斯城，发明了一种新的和有用的方法和设备来积累和转化以太电能，以下是它的完整说明。
赫兹证明了以太中电磁波的存在。大气中被称为“大气”的电干扰会在无线电报站的电话中产生噪音，在某些情况下会掩盖所接收的信号。以太波电势也被认为以各种形式存在，已知会对电力传输和电话系统的正常运行造成干扰。这些形式的电磁波具有势能或做功的能力，通常被描述为一种叫做以太的介质的特殊状态或应力。
在所有已知的利用以太波的系统中所使用的波，例如在无线电报中所使用的波，都是通过电子设备人工传播的赫兹波。
在我发明和发现一种方法和装置之前，除了在电干扰中表现为一种力外，迄今为止，存在的具有未知电位的以太波从未被拦截或收集，并转化为适合做有用工作的电能形式。通过我的发明，可以获得电能或能量，用于所有目的，而无需花费任何费用，除了以下所述的接收和转换电能的方法和设备的费用以外。
本发明作为前提的对象有:
第一个;从一般以太场中拦截和收集电磁波能量，并将所述电能转换为可分配的、可测量的电动势的形式。
第二个;将这些收集到的电波的电位提高到足以将这些电波应用于实际用途的压力。
第三;一种直接从以太波介质中截取和转换电动势的方法。
在描述实施我的发明的程序和设备的细节，在一种形式的说明，该形式已被充分演示为能够拦截和传输电波能量，参考现在已随附的图纸，其中图1是一个等距视图，显示了安装在电力变压器上的电波拦截器或收集器，还显示了电流分布连接电线，导致一个变阻器和一系列白炽灯。
图2是截波器或集热器顶部或正极板的倒立平面视图，显示一系列架空端子或触点以及与触点连接的断开或死端或断路(在大多数情况下称为“断开电路”)。
图2一个为通过集电极天线板拍摄的横切面，为图2中2A-2A线拍摄的端子触点。
图3是集波器下部天线板的平面图，显示天线端触点和断路连接。
图3一是图3中3A-3A线上的下集电板和端子触点的横断面视图。
图4是由绝缘材料制成的有孔构件，用于容纳上、下天线板之间的电阻线圈，显示该系列每个电阻线圈的顶部构件或帽。
图4一是图4所示绝缘构件的横断面视图，通过构件中位置最低的串联或穿孔，在图4的第4 - 4行上拍摄，并显示电阻线圈的全线。
图5是位于图4所示绝缘构件中的一个电阻线圈的放大详细侧视图。
图6是一个去除了帽的电阻线圈的末端视图。
数字7是安装在上、下天线板之间的电阻线圈之间的电气连接的图解视图。
图8是完整以太波收集器的横向垂直截面视图，摄于图7中的线8-8。
图9是另一个波形变压器的分段平面图，显示线圈绕组。
图9显示了末端标高中的一个场线圈。
图10是乙醚波变压器和线圈绕组在图9中的线10-10上的垂直截面视图。
图11和11A变压器的完整线圈绕组的两半的图解视图显示-线圈绕组，线圈的铁芯没有显示，这两半在单独的视图中，以方便在更大的尺度上显示细节。
图12是变压器气隙中的绝缘桥和反向电场绕组的详细侧视图，因为它们出现在桥之间，标记为“打开”的地方除外。
参考图2和图3，上面的金属板20+和下面的金属板21构成了我的以太波电集热器系统的天线，20+板上的端子触点23和21-板上的端子触点24*通过系统的电导体图解连接。
在目前的插图所示一百终端联系人、23这个数字对应的数量联系,天线板20 +,和相应数量的终端接触板21 - 24 *,终端联系人或文章23和24 *各自板块彼此间隔相等的距离在十行联系人的方向各自板块的长度和宽度,因此有相应注册位置。
在我的发明中，波势活动的系统体现在破碎电路的极性的快速变化中，这种系统的、破碎电路的安排将导致以太波势寻求电导率最低的路径，而不会使任何一个导体过载，作为系统运行的一个例子，电流路径将被电追踪，以太波势从采集源传到一个确定的波能电路中。
让20+通过它的末端触点，表明所识别的乙醚波的渗透性和导电性的正源，这些波总是从北极到南极作用。为了平衡这些公认的以太波的一般色散，以影响以太波电位的极化，以太波被打破，随着波势方向的变化，产生一个电势，以太波通过一个系统，通过发现的线路从接触到接触，并被证明是实际操作的，在20+和21-两个极板之间产生电能或电动势，这些极板可以复合或复制。
断路电路系统提供了获取波势的方法，它体现在20+片和21-片的布线系统中，体现在电磁波从20+片上的触点传输到21-片上的触点时的极性变化中，以太波电导率的方法是绝对集合和累积的。说明在我的系统中所发现的电压差是20+和21-乙醚波收集板之间电动势的来源。
现在将特别描述20+板的布线系统。研究发现，20+和21-天线板的集体容量不断存在波动。
按照图2中倒置顶板20+绕组示意图，对天线端子触点依次编号，从1到10，从下一行的右手端开始编号，然后从下一行11到20，从板的右手端开始编号，以此类推，一直到上一行，从91到100按相同方向编号。
图2顶部板20+上的导线连接是通过导线连接的V,其中一个端子与触点1相连，另一个端子与触点2相连，也通过导线l与触点1相连一个O, 12号触点。
触点2和13的连接方式类似。类似的连接从联系人3延伸到联系人14。类似的连接是由接触3联系4,4至15日5 - 6、5 - 15日7到8、6到17日7 - 17日,9日至18日,9日至20日,10到20,11日至12日,13日至23日,12至23日14到24日,15 - 16日,16至26日19日至29日,21日至22日,22日至31日,22 - 32岁,23日至24日,23到32,24 - 34岁,25 - 26日,25到35岁,26至36岁,27岁,37岁,27日至38岁,28日至29日,30 - 39岁,32到41岁,32到42,33岁至34岁,33岁至44岁的36到37岁,36岁,47岁,38至48,40至49岁41至52,42,43岁,45至54岁,45 - 56岁,46岁,47岁,46岁,56岁,47个57,50到59 51到52 51到61 52到53 53到54,55
55到64,到65年,56 57,58 - 69,60到70年,61年到62年,63年到64年,64年到75年,65年到76年,66年到67年,66年到76年,67年到76年,68年到77年,68年到78年,68年到79年,70年到79年,71年到72年,71年到81年,72年到81年,73年到82年,73年到84年,74年到83年,74年到85年,75年到85年,75年到86年,76年到87年,77年到78年,78年到88年,78年到79年,80年到89年,81年到91年,82年到83年,83年到92年,83年到94年,84年到95年,96年到96年,86年到97年,87年到88年,87年到98年,88年到89年,88年到98年,88年到99年,90年到99年,99年到100年,92年到93年,94年到95年,95年到96年,98年到99年。
下面的板21-，如图3所示，包括向上延伸的端子触点，其数量和位置与板20+上的端子触点完全相同，这些触点按照板21-上相同字符的顺序从1到100依次编号，并从触点排较低的触点和板20+的左上角的触点开始，并指示所述触点1-2-3-4，以此类推，一直到10。然后从左边开始，从11到21，按照上面的顺序，从91到100。
的布线系统。板21-是在破碎的电路中，正如在板20+上，导线的方向是从一个破碎电路的终端结束的触点被追踪，现在将被制表，以太波传导的破碎电路导线从各自的空中触点被充电。
导线被描画在21-板上，从端子触点1，穿过一根直导线l一个X的一个终端与触点积分，其另一个终端直接与终端触点11相连。
然后通过进行电线连接是由接触2联系各个4到5 -接触,接触接触4到13日5 - 6、5 - 14日7到8,7 - 16日8 - 9日,8到17日8到18岁,9到18岁,10到20,12至13日,13日至22日,13日至24日,14到23日,15到24岁,15到25岁,16岁到25岁,17到26日,18至27岁,19岁到38岁,21日至22日,24 - 34岁,25到34岁,26到35,26至36岁,37岁的26日至27日至28日,28日至29日,31日至32岁,31日至41岁,33岁至34岁,35 - 45岁,36到37岁,37 - 48,39 - 48,40到50,41到42,42,43岁42 51, 43至44岁,44到55岁,46岁,47岁,46 - 55,46到56,47个57,48 - 59,49 - 60,51 - 62,52 - 53、54至63年,54至65人,56个57,57 - 66,58 - 68,59到70年,61年到72年,62年到73年,63年到64年,64年到74年,65年到66年,65年到75年,66年到67年,66年到76年,67年到77年,68年到77年,69年到80年,71年到72年,71年到81年,73年到74年,73年到82年,73年到83年,74年到84年,75年到77年,76年到86年,76年到87年,78年到79年,79年到89年,81年到82年,82年至91年期间83年至92年,84年到93年,85年到96年,85年到94年,87年到96年,87年到97年,88年到99年,90年到100年,90年到99年。如果从一个端子到另一个端子触点没有出线，则在上下板上都发生断路。
在板20+和板21-之间是绝缘构件22一个由一大块纤维材料组成，其中有一系列垂直的开口一个X，这些开口在数量上与20+和21-板上的触点相同，并且在相同的垂直位置，因此有一个精确的开口和终端触点登记。
在这些开口中，是一系列传输电阻线圈25一个x，其中一个在图5和图6中被放大以供说明。
这些线圈分别由一系列直导线25*组成，从一组中心导线开始，其他导线缠绕，形成一个周长略小于纤维块22开口22 '的体一个o.在导线25的上端附有一个铜金属帽25″，在导线25的下端附有一个金属帽25一个o。
在这些电线周围，从靠近顶板的25\细绝缘电线26″开始，一端连接到其中一根电线25*，另一端绕着收集的电线25*向右缠绕，其端子在其下端固定在同样的垂直电线25*上，从线圈开始，从而形成一个电阻线圈，其右手缠绕线圈，如图4A和图5所示。在线圈上，从北到南极点的接触点之间插入一个电阻，传输电磁波电位，这些线圈排列在串联位置，在纤维块中，如图4A所示，波电位的极性变化通过20+，21-板上的短路电线，因此，无论哪里发生短路，都有一个快速的极性变化，在电阻最小的线圈中活动最大。
每个电阻线圈有一个确定的长度，如图4A所示，从帽板25″向上到绝缘部件22上表面的线留下一个大约距离的空间一个O共等于与立柱或终端触点23″上的天线板20+，并从线帽25一个O在电阻线圈的下端，至绝缘构件22的下表面一个提供类似的空间，以便当上、下板组装时，上板20+上的立柱或触点23*进入空间并与各自电阻线圈的帽25″接触，终端触点或触点24*进入下帽25下方的空间一个o各自的电阻线圈，并与之接触，如图8中的截面视图所示，在所述板和绝缘构件之间，通道20一个x, 21一个X，分别为气隙。
当这样组装时，板20+的断路组所包含的电势与板21-的断路组所包含的电势相反。由于这些电势是一种从南极到北极强度的脉冲波，而且电以太波具有恒定的极化和去极化，换句话说，在20+、21-板的场中发现了足以产生电动势的压力。
力存在的空间和收集或佣金,最高权力驻留在电势,打断了路径,快速变化的潜力,和一直在利用我的发明,和它的进一步发展是图纸的图7所示,它显示了盘子20 +,21 -,相反他们的相对位置,和各自的盘子上的联系人20 + 21 =,接触的帽子各自电阻线圈,移动板20 +,显示所述板上的立柱或端子触点，以及断开的，两个板上的电路20+，21-，板21上的电线连接用虚线表示。
让电阻线圈25一个收集器的X，在电连接到各自板20+，21-上的触点1- 1时，表示从触点到触点的力线，所述板20+，21-，其触点是电以太通过其收集的串行端子。这些线圈的缠绕都是相似的，缠绕在线圈周围的介质流动是从线圈的上端(即北极)向下端(即南极)流动。
天线收集和传输流的醚或波能量通过导体从什么方向的电位醚收集,并获得足够的力量影响一个运动的压力阻力最小的方向从北到南,通过电阻线圈1到100,传输之间的乙醚中或波能量流板上的所有联系人的20 +,21 -流由阻力最小的路线,在第一个线圈的南北两极之间有两种压力，这两种压力的电位相反，是由线圈的极性相反引起的，因此在20+和21-板之间产生的电动势是恒定的，一条力线被另一条不同势的力线破坏，这些力都趋向于一个共同的极性，同时在这些相反的波势的相反的电阻中产生一个电动势。
如上所述的获取电能的方法，存在于通过实际结果发现的产生电流或波能的断路和电阻建立的力的倒数线中，并且由于具有反向极性的集体断路的作用产生正电动势，输出导体101，从20+板上的架空端触点91引出，从架空端触点21-板上的架空端触点100引出的出线导体102与乙醚波变压器的外磁线圈绕组相连，从而获得电能。
乙醚波收集器收集或积累的电流或电动势的安培是低强度的，为了提高这一强度，以便使电动势达到商业标准，这种力被收集和再生，一个因素与另一个因素相补充，直到电动势建立到所需的电动势标准;也就是说，集电极内的原理(在电动势的收集中)在很大程度上应用于乙醚变压器，变压器是集电极的附属物，它给变压器提供一个低的电势，使集电极的电势增加到一个更高的电势，这是存在于乙醚变压器对集电极的依赖性。
这醚波变压器103设计一系列外磁化电路,由电力充电的收集器,它激励的一系列内在核心更大或更少的磁密度,绝缘的内在核心外磁路的气隙,和中央线圈中产生电流,电流通过线圈的各种反应的反应在每一个电路,该反应是至少在线圈1到8包容,图11 A，和最大线圈25至32包括。
这些中心线圈的形成现在将根据图纸中的图9-10-11和图11A来定义，图11和图11A一起读，连接在线圈顶部用全线显示，在底部用虚线显示。
分别参照图9和图10中线圈分段放大部分的平面图，可以观察到，这些平面图显示了绕组和垂直导线或铁芯，而图11和11A省略了这些垂直导线，以便更好地说明控制均衡电抗，通过这些电抗，醚波变压器的电力输出增加到所需的满负载。
线圈103的所有绕组都与一个中心纤维芯片O同心，在醚变压器的中心，围绕第一组垂直芯线V如图9和10所示，按紧密顺序排列，并围绕所述电线或引脚r进行第一个缠绕1，从纤维基104的顶表面开始，绕着这些垂直的电线或引脚向右绕行V,把线圈堆到这些电线或针的高度V图9 (sec)。
在绕组的外面放着另一排垂直的电线或引脚T，线圈绕组2围绕其从纤维基104建立到所述电线或引脚1\的高度
然后在所述线圈线圈2的周围设置有一系列垂直的线圈3”，在这些垂直导线的周围有另一个线圈3，从而以同样的方式从线圈1延续到线圈32，该线圈的外面是气隙32\
在这个绕组上安装角板或桥板一个O，它们在线圈103-的圆周方向上以相等的距离分开排列，并与线圈绕组32-绝缘。这一系列线圈绕组，也就是变压器绕组，是向右缠绕的，如图8A所示。在气隙中，电弧位于磁化线圈，其南北极性交替排列，气隙在变压器的周长被桥隔开，间隔等距离，其中的空间是磁线圈109，与桥绝缘，如图12所示。
磁化线圈的终端,延伸向下的气隙底部和下一个向右桥和线圈缠绕形成反向南极绕组的由字符2表示2,继续正确的布线,在上端的方向的线圈通过第二桥,另一个线圈形成,性格n - 3所示,右边的布线如此c6ntinued通过接下来的桥,并依次在两桥之间至醚变压器圆周距离的一半左右的点;从上面提到的第一个开放空间，可以看到一个标记为“开放”的空间——从这个空间远端的桥上，一个新的线圈开始了，从桥的上部开始，形成一个右边的线圈，然后把桥旁边的线圈反过来。然后线圈
继续在桥梁之间，直到桥梁到达左边的开放空间首先提到。
在气隙的外面，放置乙醚变压器的励磁线圈绕组，前两个线圈33和34较重，或比前两个线圈1到32的尺寸更大。
线圈33外面的垂直芯线也增加了尺寸，如图9-所示。继续在一系列从33到40的八个绕组中缠绕励磁线圈，可以观察到从37到40的各自绕组之间的垂直芯线或引脚具有很大的容量，其直径是1到32绕组之间引脚的几倍。
集电极天线板20+的电流通过从天线板引出的101端子，如图11A所示，并与乙醚波变压器励磁绕组的39线圈相连。从乙醚波变压器的集电板21-引出的导体102，与乙醚波变压器励磁绕组的外线圈40连接。
励磁电路的线圈串联方式如下:外线圈40通过导体40″与线圈34连接，线圈39通过导体39″与线圈33连接。线圈38由导线38与导线34连接。线圈37通过导体37″与磁性线圈33连接。线圈36通过导体36″与线圈33连接，线圈35通过导体35″与线圈绕组34连接，从而连接了所有的励磁线圈绕组，从内到外线圈绕组33至40(含)。
绝缘母线杆41的一端连接激励电路的线圈33，另一端向上延伸并连接线圈1至8。总线杆42连接到线圈34，并延伸到线圈1至8的底部。母线43和44,45和46,47和48也以同样的方式连接到各自的线圈组上，如图11-11A所示。
在线圈32和33之间为乙醚波变压器的极点提供了一个空间，该空间在这种情况下被分成26个部分，尽管任何偶数的极点可能被使用。每个极空间由非磁性桥隔开一个O，其中两个位于变压器的相对两侧，以及与变压器轴线相交的线的相对两侧，标记为“开”。在这种情况下，其他24个极空间被分成4组，每组6个。第一空间相邻的一个标记为“开放”的空间包含一个铁芯伤口励磁绕组,文中进一步证明,伤口的励磁绕组产生磁场力线从北到南,和在未来空间右边有一个类似的核心伤口产生磁场力线从南到北,等等,第六空间有一个线圈为s - 6,清晰地显示或south-sixth为前提,这些线圈是独立的,和桥绝缘，而且定位
如图12所示，其中一个桥与标有“开放”的空间相邻，其中包括一个垂直的非磁性网，从乙醚波变压器顶部的线延伸到绝缘底座104，并提供法兰106-和107，两者与极点空间相对侧各自的线圈32和33绝缘。
上述励磁绕组在一个完整电路中的布线系统，在电气上可定义为磁场励磁调节电路，其溯源如下:从总线线圈33,总线杆41所示连接到每个八终端联系人的角色π,P2、P3, P4, P5, P6、P7 P8,分别相连,每个线圈的一至八醚波变压器,和较低的终端每个线圈的连接在相反的顺序接触标记N,从哪个点电路分为两条路径,一个主要通过励磁线圈,和一个总线杆42岁从标记为PI、P2、P3、P4、P5、P6、P7和P8的触点连接到总线线圈44，这组连接8一个2通向8号终端一个磁场励磁绕组依次在磁场S6、N5、S4、N3、S2和N上一个1，绕组从这里终止，并从底部引出，在8M处连接到一系列的8根导线，组由字符8表示一个虚线所示，这八根导线在标有N的接点处终止，从这一点起，电路通过母线42完成，到母线线圈34，具体地说，绝缘磁场线圈在标有“打开”的位置右侧，靠近母线42，并与导线8的端子相连一个5(见图12),形成的空间说右手线圈N-l,年底的瓦线走出的较低部分线圈,通过绝缘和扩展开放111年,110年桥的web支持板,那里延伸向上在未来空间气隙的线圈在空间说,通过开放的上端板说,那里开相反的板块,形成了一个左手线圈2,所以继续向下,线圈向左，改变了线圈的极性。在110板的下端，电线的一端露出来，然后通过下一个桥的绝缘开口，像线圈一样支撑，下一个空间的线圈的缠绕是类似的，线圈绕到右边，在下一个空间向左，以此类推，这些线圈在图11A中被指定为N一个1(北1)，下一个SI(南1)，下一个N一个2、字符数字1到6表示气隙的空间，六个线圈系列中的最后一个空间为南极绕组，用参考数字S-6表示。在后一种磁性线圈中，导线向上延伸，如图8所示一个6、并用所述导线连接所述导线8组的端子触点一个2从总线杆41的内端端子接点引出-因此完成了24个分区6个空间的缠绕，并从这个连接8一个6导线通过绝缘开口延伸到气隙的下一系列六个空间中的第一个分隔空间中，在那里导线的末端被给予一个右手，缠绕，并从那里继续磁线圈如上所述。
线圈其他部分的连接如下:
在发电机线圈的下侧，在与母线棒41半径相同的位置上，有母线棒43，母线棒43的外端与变压器的励磁线圈34相连，母线棒43的内端与醚变压器的各自线圈9-10-11-12-13-14-15和16相连。在该母线杆与上述线圈绕组的连接点上，连接一组N的终端触点一个O，指电线一个7，在母线杆43延伸过去的空间中与导线的末端连接，并在该空间中形成北极磁绕组。
下一个母线杆44，位于下一组六个空间的划分气隙的最后一个空间之上，在一端与变压器绕组33的磁线圈的极相连，另一端与线圈9至16的极相连。串联或一组导线8的端子触点PI 6与与各自线圈连接点的总线杆连接一个5从9到16包括在所述总线杆下方的空气间隙空间中与南极绕组连接的外部数字。
与组终端联系人N一个10、在所述母线43上，均连接有一组导线8的上端一个8，导线的上端向上延伸，并与PI 6组触点按相反顺序连接。下一个总线杆或导线位于乙醚变压器的另一半和较低的一侧，并由参考数字45表示。该母线在其外端与极绕组34相连，在其内端与线圈绕组17至24相连，并与绕组相连的端子接触一组八根导线中的20，该导线在母线延伸过的空间内通向并与北极磁体绕组线相连。
下母线杆46位于变压器顶部上方，并与磁路的励磁线圈绕组33的磁极相连。所述变压器，并在其内端与串联线圈17至24包含，所述母线杆均与所述串联端子P连接一个24组8根电线P一个25在划分的气隙的第6空间中通向并连接南极线圈，母线杆46延伸到该气隙之上。
终端联系人N一个20根连接在一系列电线N的下端一个21，另一端向上延伸，并与终端触点24按相反顺序连接。
下一个总线杆47延伸到变压器线圈的下方，其外端连接到线圈34的极，其内端连接到包括25至32在内的八个线圈绕组。
母线杆47，在这些线圈绕组的上面，连接着一组八根电线22的端子触点，另一端连接着线圈绕组在气隙的第一个空间，母线杆47延伸过去。
下一个总线杆48延伸到变压器的顶部，并延伸到气隙的第六空间。在变压器周长的四分之一处，并在其外端与磁路的极或线圈33连接，在其内端与8t线圈25至32的极连接。
与所述总线杆连接的是一串或一组八根电线P的终端触点一个26连接在上文所述的第6空间内的南极线圈绕组，并与该组导线N的接触端子相连一个22、分别连接一组8根P线的两端一个27、其上端与导线P的端子触点按相反顺序连接一个分别在各自的线圈32到25上。
现在已经完成了对磁励磁线圈绕组的描述，以及对磁场线圈导线调节的描述，之后将观察到，这是为醚变压器的任何部分的励磁安排的，从磁路到线圈1到32绕组，从电流的消耗获得充分的自感作用或变压器的产生电流的能力，磁路以类似的方式被跟踪，如上所述。
乙醚波收集器，如前所述与乙醚波变压器一起布置并用于实际操作，如图1所示，收集器的下板21位于横跨变压器103顶部的绝缘交叉杆113-116上。在集电极的这个位置，可以看到电流导线呈棒状，棒状118的上端与集电极的极板相连，下端向下延伸，与极板21绝缘，向内弯曲，然后向下与磁路的外部励磁线圈40的励磁绕组接触。
用于分配电流的馈电导线连接到磁激励电路的线圈上，如字符117所示的一根导线的端子，连接到变压器103的线圈33的极，与标有“开”的分隔气隙的空间相对，并在变压器气隙的第一组六个空间的描述中首先提到。
另一根导线118有其内端子连接在变压器反向部分上的磁场线圈34。
这些馈线117和118的外部部分与双极开关120连接，该开关与变阻器124的导线121-122接触。
与变阻器相连的导线125和126的内端，与白炽灯电路中插座板127上的灯电路平行连接的外端，所示为白炽灯128的串联。
很明显，输出的馈电导线可以与电机的磁场连接，随着电机负载的增加，电能以高或低的速度传输，反之亦然，随着白炽灯数量的增加，以激发变压器的磁路，现在将通过与醚波介质收集器的连接来描述变压器的磁路的效率。
来自乙醚波架空集热器的电流的电动势由导体101和102流动或传导，其端子分别与乙醚波变压器的架空片20+、21-连接，也分别与线圈39和40连接。在线圈的磁路中流动的电流使导体39″，40″分别使线圈33和34充磁，而这些，线圈33和34分别通过导体37″，38″和线圈35和分别使磁线圈37和38充磁。36分别通过导体35″，36″，分别从线圈33和35通电，整个磁路从。33至40弧通电。然后，电流通过母线棒流向靠近变压器中心的线圈，其中电阻最小，这表示从绝缘芯片O向外的第一个线圈。
产生并流过母线杆的电流在磁路中产生电磁力。
通电的线圈通过母线棒43-返回到磁路，再返回到母线线圈34，电动势力线受到引起极性变化波动的力线变化的阻碍。
抛出双极开关120，使进给线117-118的出线端子与流变静压控制器124的导线121-122接触，所需力的电流通过导线125-126传递到系列白炽灯128。
我现在使用的用于服务照明的变压器，现在连接到一个正在运行的照明电路。
变压器的电动势被增加,大量的负载,增加电流的流动通过第一磁化线圈的变压器从1到8,设置新行电动势,在转向的潜力的阻力最小,满足力线的变化通过改变组电线8 m,同时生成一个更大的磁动势的反向运动的路径总线杆41岁它被来自磁性线圈的磁力线的增加所满足，起着控制电流运动的作用，同时在这些力线的碰撞中产生一个更高的电动势，涉及到从1到6的空间中的磁性线圈，包括气隙，电流现在流经磁性线圈从一组导体8流动一个3、给空间S中的导线一个6在第一个串联的六个空间的气隙中，电流由导线8流过磁接线一个5,
空间标记N一个1、由此通过磁绕组S一个2在下一个空间，从那里通过磁线圈N一个2在下一个空间，再通过下一个空间的磁绕组SM，再通过磁绕组N一个5在下一个空间，从那里通过磁线圈N一个6在未来空间,此时,当前的波动一直在快速改变极性,监管与增加电动势,通过总线与归纳力杆流向激励线圈从1到8的系列,它被发现在我的变压器电动势是分别从磁化线圈1到32直到扔在变压器负载增加,增加线圈的磁场力线的变压器,当通过导体37″，35″在磁路中建立感应力时，涉及到通过母线杆44的路径产生的电流，并将变压器的下8个″线圈带入电路，其中力线在导线8组极点的校正中一个1通过一根或多根导线8受到极化和去极化的变化一个8，设置额外的电动势，它的波动通过变压器下一个四分之一划分的气隙1到6的空间中的磁场线圈保持恒定，随着负载进一步增加，从而涉及到磁路33和35，电流的流动通过导体35被感应一个x, 36″，通过母线杆46，从变压器的所有线圈获得来自励磁的电磁力，其电位跟随一组导体，这些导体导致下一组线圈16到24，流经反向连接的一组电线N一个21、然后分别通过所述的一系列磁线圈在下一系列磁线圈中进行。
随着负载的增加，在电流的最后分布中，如图11-11A中粗线所示的主磁线圈从密集线圈32流出，给母线棒48通电，也给变压器从1到32包括在内的8个线圈的系列通电，电流流经反向连接的导体P27，通过磁化场线圈，切断力线并产生电动势电流流经气隙的六个空间的第四部分，以及该系列的励磁线圈，其中电流的波动保持恒定，电流从变压器的每个部分得到充分分布，其中电动势增加以满足负载的要求，励磁线圈和励磁场线圈的恒定调节，阻碍了电阻最小的线路，这些线路通过流变静力控制器提供了与输入和输出负载成比例的补偿电阻，因此，当变压器的电磁力增加以提供所需的电动势时，集电极中醚波的积累产生了数量不变的电动势。这个结果是一个对人类有深远益处的新发现，因为它涉及到所有目的的电能的初始效力，由我从一般的电介质以太波场演变而来。
在充分描述了我的发明之后，我现在声称的新发明和希望通过专利信获得的专利是:
电动势的产生和产生来自于未知电位的以太波的积累，来自于以太波电介质的一般场。
电动势的产生和产生，来自于电介质中乙醚波的势的积累，并将其极化成电动势常数。
由乙醚波电介质的乙醚波势产生的由乙醚脉动波的感应极化和去极化组成的电动势源。
电动势的产生和产生，包括一般的电以太波介质的以太波的积累，并在极性相反的断路电路的路径上改变其电势，使波势极化和去极化并使受电的电势通过磁路进行传输
一种电动势源，由乙醚波介质的感应乙醚波电位组成，其电位通过路径上的电阻发生变化，然后在传输中发生极化和去极化
所描述的产生电动势的方法包括从电介质的一般场中收集以太波，其电势在破碎的电路中变化，然后通过极化电阻。
所描述的产生电动势的方法包括从电介质的一般场中收集以太波，改变其电势，在破碎的电路中传输它们，使电势极化和去极化，并通过磁路中的极化电阻。
本文描述了产生电动势的方法，包括从电以太波介质的一般场中收集和积累以太波，改变其电势并在断路中传输这些电势，通过极性反转的磁路中的极化电阻在传输中对这些电势进行极化和去极化。
本文描述的产生电动势常数的方法，包括从电以太波介质的一般场中收集和积累以太波，改变其电势并在断路电路的路径中传输这些电势，改变其电势并使这些电势极化和去极化，并通过极化电阻传输它们，然后通过磁路，磁路中的极性根据电动势而改变。
本文所述的方法和装置，用于从电介质的一般以太场中收集累积的、可分布的、可测量的电动势的电以太波或以太。
本文所述的方法和装置，用于从电介质的一般以太场中收集波势，并分解这些势的力线以产生电动势。
本文所述的方法和装置用于从电介质的一般场中收集和积累极性未知的以太波，并将这些波转换成极性恒定的电动势线。
本文所述的方法和装置用于从电介质的一般场中收集和积累极性相反的天线中极性未知的醚波，将这些波通过与天线电接触的破碎电路组中的破碎导体传输，然后通过与破碎电路中的导体电接触的极化电阻传输。
本文所述的方法和装置用于从电介质的一般以太场中收集和积累以太波，包括在平行的空中导体之间建立波介质的导电性，并通过与天线的端子电连接的破碎电路组将导体的以太波传导到空中导体的端子之间，并在空中导体的端子之间插入极化电阻。
本文所述的方法和装置用于从极性未知的电介质的一般以太场中收集和积累电动势的以太波，包括通过天线和破碎的电路组将以太波的力线传导，并打破力线，然后通过极化电阻介质逆转这些电势的极性。
本文所述的方法和装置用于从电介质的一般以太场中收集和积累电动势的安培数，并在磁力线变压器中增加其力线。
一种乙醚电波的集电极，由空中导体和一组或多组由此而来的波的极化和去极化的断路，以及与断路相关的极化电阻，从而破坏乙醚介质的电位。
一种乙醚电波的收集器，由航空导体和一组或多组与航空导体的端子连接的波传输中的波极化和去极化断路电路，以及在航空导体的端子上的电介质路径中的极化电阻组成。
一种以太电波的收集器，由空中导体、端子触点和与端子触点相连的极化和去极化的断波组或多组导体组成。
一种乙醚电波的集电极，由具有电磁波电位的空中导体和相对的一组或多组使波极化和去极化的断线导体组成，与空中导体的端子相连接，并与之绝缘的一组或多组断线电路连接的极化电阻
一种乙醚电波的收集器和蓄能器，由波感应天线片和位于相反波发射位置的终端触点组成。
一种乙醚电波的收集器和蓄电池，包括波感应天线片，每片具有一系列位于定位位置的终端触点，以及每片上的终端触点所携带的断路中的极化和去极化导体，以及连接定位触点的波发射极化电阻。
乙醚电波的收集器和累加器，由独立的波感应天线板和每个板上的一系列端子触点组成，分别在彼此的固定位置上，用于隔离一个板与另一个板，以及每个板上的一组或多组断开电路中的导体，与端子触点进行波发射连接，极化电阻连接另一个板上的触点。
一种乙醚电波的收集器和蓄电池，由独立的波感应天线板和每个板上的一系列终端触点组成，所述板之间的绝缘部件，所述板上提供与所述终端触点连接的开口，所述开口中的极化电阻线圈与所述独立板上各自的触点连接，以及所述终端触点上的波极化组或组破损导体。
一种用于收集、积累和积累以太电波能量的装置，包括以太电波的电感器、电磁波的断路极化器和去极化器、连接断路和磁路的电位变化元件以及磁路中的极化和去极化电流发射器。
乙醚电波的收集器和蓄能器，以及从蓄能器传输的波能的安培量增加的电动势能量的变压器。
一种电动势的以太波变压器，包括磁路和控制磁路的极化和去极化电路。
一种电动势的以太波变压器，以及无主体的增加活度的磁路，以及连接主体磁路极点和外部磁路极点的极化和去极化电路之间的气隙，并由此进行电气控制。
乙醚电波的收集器和蓄能器，以及由来自该蓄能器的极化和去极化乙醚波供电的磁路。
一种电动势以太波变压器，包括一个磁路内部体和一个磁路外部体，磁路的磁场强度与内部体的磁场强度相比增加，以及连接端子体磁极与外部体磁极的导体之间的气隙，以及将这些磁极的导体彼此连接并极化的一组极化和去极化电路，气隙中的电阻与极化和去极化电路相连。
一种电动势乙醚波变压器，包括一系列的内部磁路和一系列的外部磁路，以及之间的气隙，导体以递进的电感应程度连接外部磁路的极点和内部磁路的极点。极化和去极化电路与磁性内回路的极性的导线的终端触点按相反的顺序连接，从所述极点到气隙和极化电阻的导线与气隙内的极化和去极化电路连接。
32.一种电动势乙醚波变压器，由磁路的内部体和磁性强度增加的外部体组成
绝缘体是指连接磁路内外体，以及按电感应程度依次连接内外磁路两极的导体，串联连接磁路两极的导体的极化和去极化电路，以及串联连接上述一系列导体的反序极化和去极化电路。所述气隙中的极化电阻线圈与所述磁路绝缘，并将所述反向极化和去极化电路与所述磁路电连接。
本文描述了在传输电阻线圈的极点之间产生电动势的方法。
本文所述的产生电动势的方法是从通过传输电阻线圈极点的力线之间的电介质的以太波。
本文所述的方法是通过波传输电阻在力线的传输过程中改变导体的电势，从以太波电介质的导体天线产生电动势。
本文所述的产生电动势的方法通过以太波电介质的天线进行，包括通过与天线接触的破碎导体改变其电位，并在通过波传输电阻线圈传输力线的过程中。
兹在此签名为证:哈利·e·佩里戈
